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摘要：文中插入式電磁流量計在非對稱溉場中的用問題。通過GAMBIT前處理軟件建立管道及流量計的物理模型，并利用FLUENT進行管道內水動的仿真計算。選取等值面觀察管道內溉體的速度、壓力等物理量的云圖，失量圖等可視化圖像。通過圖像分析得出結論，直管道部分的場分布均勻，而管道轉彎處的場由于壓力的作用，產生了非對稱場�？拷鼜澒艿纼葟降乃�產生了高速場，明顯高于外徑的水速度。因此要在彎管部分進行多點測量，以修正流量計在非對稱流場中的測量準度。
　　隨著近些年來我國流量測量水平的發(fā)展，越來越多種類的流量計廣泛應用于各種行業(yè)。其中，作為電磁流量計中一個種類的插入式電磁流量計，由于其自身結構的輕巧，安裝拆卸便捷，相比制造費用較高，安拆與維修都很不便的普通電磁流量計而言具有非常大的優(yōu)勢，從而廣泛應用于現(xiàn)在的機械工業(yè)大口徑管道的流量檢測中。在國際上，由于目前能源與環(huán)保計量方面的需求越來越大，如機械、化學工業(yè)污水流量的測量等，各國家發(fā)展插入式流量計已經成為一種趨勢。
　　我國的插入式電磁流量計的研究還在上升；對于測量精度的提高和實物的改進還有著很大的提升空間，尤其是在管道排布復雜、彎管多、角度大的工業(yè)現(xiàn)場，即在非對稱流場下的應用還需做深入探討。
１插入式電磁流量計的工作原理
　　與普通的電磁流量計原理相同，插入式電磁流量計的測量原理同樣是基宇法拉第電磁感虛定律。通過對目標流場內某一點流速的測，經過一系列計算推導后，得出整個目標流場的平均流速。所以說插入式電磁流量計是一種點流速的了流量計。
　　以管道流速測量為例，測量流場時，將流量計以平行Ｚ軸，垂直于XOY面方向插人管遒內部，感應電極位位于流量計尾端兩側，與水流方向保持垂直，且同屬XOY面。水流流經流量計時，做切割磁感線運動，由法拉第電磁感應定律可知，磁場中會產生電動勢E=BD`n�姳硎竟艿罊M截面平均流速。
流量Q=`n A,其中，A表示管道的橫截面積，為定值常數(shù)，進行如下推倒后得：

　　可知感應電．動勢E和流量Q是線性關系，與流場內其他變化的物埋無關。即可以通過流量計對電信號的捕捉來實現(xiàn)對流場流量的檢測。
2 數(shù)值計算方法
FLUEST軟件主要包括前處理器GAMBIT和后赴理器FLUEST兩部分，二者相輔相成，缺一不可。
２．１�犌疤幚鞧AMBIT建模
　　仿真計算前，首先進行仿真的前處理，即運用 GAMBIT幾何建模，之后對所建模進行網(wǎng)格的劃分和生成，誰知完邊界條件后輸出mesh文件。把mesh文件導入到FLUENT中進行流體仿真計算。
2.2后處理FLUENT仿真計算
　　求解計算有以下幾個步驟：檢查導入模型的網(wǎng)格，選擇計算模定義流體材料性質，設置邊界條件，求解方法及其控制，迭代計算，檢查保存并分析仿真結果。??
３數(shù)值模掀仿真與結果分析
3.1對稱流場直管道中的仿真模擬
3.1.1圓管流動仿真
　　首先在GAMBIT中簡歷半徑0.1m，長度4m的長直圓管物理模型采用六面體網(wǎng)格劃分管道模型，如圖1所示。
定義邊界條件后輸出mesh文件，啟動FLUENT仿真計算。
　　迭代計算后，查看結果，通過圖1可以看出圓管內的速度值程同心圓分布，越靠近中心處速度越大，在靠近管壁的區(qū)域，速度幾乎為零。管道內的流速穩(wěn)定正常。

3.1.2插入式電磁流量計后的圓管流動仿真
　　管道模型依然選取半徑0.1m，長4m的圓管，流量計算模型為半徑2cm的圓柱體。跟管道和流量計相比，電極很小，對流場造成影響可以忽略不計，因此在建模時可以忽略電極，簡化幾何結構。流量計起阻擋水流作用。管道及流量計建立模型圖如圖2所示。

　　運用GAMBIT建模劃分網(wǎng)格，其中在體網(wǎng)格的劃分上Element選擇Hex，Type選擇Cooper。管道模型最終劃分成的網(wǎng)格如圖3所示。定義水流的入口及出口，流量計模型位于左側水流入口處1m位置。導入FLUENT求解計算。定義求解器定水的流速設置為1m/s。迭代計算后，輸出結果圖組。

　　由于三維模型的計算結果不方便查看，所以通過創(chuàng)建電極所在的等值面來觀察電極所在區(qū)域周圍的流場，選取Z=0.06m平面來輸出壓力和速度等值線及云圖。選擇速度云圖放大觀察，如圖4所示。

　　根據(jù)選取面放大后的速度云圖觀察可以看出，水流流經流量計的時候，兩側的電極周圍的流場受圓柱繞流影響，產生了高速流場，水流無法很好地貼合流量計后半段壁面流動，致使流速減小，邊界層出現(xiàn)分離，產生尾渦流區(qū)。尾渦區(qū)在一定程度上破壞了周圍流場的穩(wěn)定性。
　　由于傳統(tǒng)型插入式電磁流量計的自身形狀不可避免的會對所測流場產生一定干擾，因此需要采用機械工藝方面的設計對其自身物理結構進行改良。
3.2非對稱流場彎管道中的仿真模擬
3.2.1非對稱流場彎管道中水流動的模擬
　　根據(jù)之前直菅水流場的模擬可知，在直管中水流是均勻穩(wěn)定的。而管道相互連接的彎管部分其內部的流動會引起很大的壓力降，對流體流經轉彎處后的速度也會有一定的影響。
　　保持直管部分與之前的尺寸不變，彎管處采用半徑4倍管徑即0.4m的90°彎管。簡歷物理模型，如圖5所示，劃分網(wǎng)格，設定邊界條件后求解。

　　迭代計算后，觀察輸出的速度云圖和壓力云圖，如圖6和圖7所示�？梢钥闯鰪澒芴幊霈F(xiàn)了壓力降，內徑速度明顯大于外徑。再通過放大的速度矢量圖可以看出，轉彎處的內徑高速水流沿外徑流出，并且速度下降逐漸恢復轉彎錢的速度，出彎后的內徑部分幾乎無流速，經過一定管長后恢復勻速。

所以說彎管部分的流場是不均勻的，是非對稱流場。
3.2.2插入式電磁流量計后的彎管流動仿真
　　在多數(shù)現(xiàn)場環(huán)境下，長直管較少，短直管居多，然而接近彎管處的流體分布是不對稱擬合流場，這與對稱流場下的多點流速泄露及數(shù)據(jù)分析會有較大出入，因此在彎管部分的檢測要重新選取不同的點進行檢測。
　　保留上一小節(jié)中彎管道物理模型不變，以水流流向作參考，在靠近彎管入口和出口0.1m處分別插入流量計模型，進行多次測量，除了流量計插入位置其余物理量保持不變。
　　劃分網(wǎng)格，網(wǎng)格類型選擇六面體Hex,劃分方法設置為Cooper即把整個模型體依據(jù)2指定的源面來劃分，設置網(wǎng)格步長Space為3.設定邊界條件，管道入口選擇VEOCITY，水流速設定為1m/s，出口選擇OUTFLOW，其余各邊默認為壁面WALL。輸出網(wǎng)格，導入FLUENT求解器進行求解。
　　由于現(xiàn)場實際情況中，工業(yè)管道會按照現(xiàn)場需要進行安置排布，即橫向豎向多角度轉彎，管內流體是湍流流動，流場基本上是不定常的，因此在定義求解器時，要用非穩(wěn)態(tài)的求解器進行模擬計算，即在Time選項中選擇非定常Unsteady。其他計算模型設定，管內湍流模型分布方程的離散模式設定為k-epsilon即二階迎風差分格式，并采用SIMPLEC算法進行修正。然后定義管道內的流體材料，本次仿真實驗使用液態(tài)水為管道內的流體。在材料下拉列表中選擇，water-liquid（h20<1>）邊界條件，inlet入口邊界條件定義水流速為1m/s。湍流強度Turbulent Intensity和水力直徑Hydraulic Diameter選項分別輸入5和0.04。
設置求解參數(shù)，初始化及殘差圖后，保存文件進行迭代計算。
　　迭代計算后，殘差圖均呈收斂狀態(tài)。選擇Z=0.06m平面分別觀察速度及壓力云圖。流量計在靠近彎管入口處0.1m的輸出結果如圖8和9所示。

　　可以看出轉彎處依舊出現(xiàn)壓力降，由于壓力的作用，在水流在內徑的速度大于外徑，流量計兩側產生告訴流場，兩側電極可以檢測到明顯的信號，但由于內外徑流速的不同，兩電極所檢測的信號有一定量差，流量計尾部速度幾乎為零。
再觀察流量計在靠近彎管出口處0.1m的輸出結果組圖，如如10、圖11所示。


　　流量計的尾渦區(qū)對水流出彎后的直管部分流場有一定的影響，流量計電極兩側所檢測到的信號由于彎管處壓力降的作用存在量差，并且速度要略大于入口處。
　　經過以上對比實驗證明，需要在彎道入口及出口部分選取垂直與XOY面不同深度的點來進行測量，從而得到流量計在非對稱條件下測速的理想修正函數(shù)。
4結論
（1）通過多次實驗，分析仿真結果，對物理模型網(wǎng)格的劃分精度及參數(shù)的調整校正，最終使殘差圖呈現(xiàn)收斂狀態(tài)。通過對輸出圖組的觀察分析，基本準備模擬出管道中的流場分布，同事得出插入式電磁流量計對流場分布影響。
（2）由于工業(yè)現(xiàn)場幻想彎管道居多而長直管較少，因此在實際測量時考慮到非對稱流場對流量計測量精度影響，需要在靠近彎道的不同點進行測量以修正測量結果，保證精度。
（3）由于圓柱型的流量計的尾流對所測流場穩(wěn)定性有一定影響，可以通過機械工藝加工對流量計的外形進行改良，盡可能減少尾流，保證流場的穩(wěn)定性。

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